空氣彈簧阻尼系數(shù)

阻尼阻尼系數(shù)阻尼比阻尼（英文： ）是指任何一個(gè)振動(dòng)系統(tǒng)在振動(dòng)中，由于外力作用和/或系統(tǒng)本身的內(nèi)在原因空氣彈簧 阻尼系數(shù)，其振幅逐漸減小，并定量表征這種特性。概述在物理學(xué)和工程中，阻尼的力學(xué)模型一般是一個(gè)與振動(dòng)速度的大小成正比、與振動(dòng)速度方向相反的力。這種模型稱(chēng)為粘性（或粘性）阻尼模型空氣彈簧 阻尼系數(shù)，是工程中應(yīng)用最廣泛的模型。阻尼模型。粘性阻尼模型可以更好地模擬空氣、水等流體對(duì)振動(dòng)的阻礙作用。下面的文章也主要討論粘性阻尼模型。然而，必須指出的是，自然界中仍有許多阻尼機(jī)制不滿足上述模型。例如，在摩擦系數(shù)恒定的工作臺(tái)上振動(dòng)的彈簧振子，它所受到的阻尼力只與自身的重量和摩擦系數(shù)有關(guān)。它與速度無(wú)關(guān)。除了簡(jiǎn)單的機(jī)械減振外，具體的阻尼形式還包括電磁阻尼、介質(zhì)阻尼、結(jié)構(gòu)阻尼等。盡管科學(xué)界提出了許多阻尼數(shù)學(xué)模型，但實(shí)際系統(tǒng)中阻尼的物理性質(zhì)仍然極難確定。

上述關(guān)系類(lèi)似于定義電電阻的歐姆定律。日常生活中阻尼的例子隨處可見(jiàn)。一陣大風(fēng)過(guò)后，搖曳的樹(shù)會(huì)慢慢停下，用手撥動(dòng)吉他弦等聲音會(huì)越來(lái)越小。阻尼現(xiàn)象是自然界中最常見(jiàn)的現(xiàn)象之一。理想的彈簧阻尼振蕩器系統(tǒng)如右圖所示。力分析為：彈力（k為彈簧的剛度系數(shù)，x為振子從平衡位置的位移）：Fs =-kx阻尼力（c為阻尼系數(shù)，V為振子速度） ：0？Dx = —Cv = —ex = —c— dt 假設(shè)振動(dòng)器不再受到其他外力的影響，可以使用公式： ' s 第二定律寫(xiě)出系統(tǒng)的振動(dòng)，其中 a 是加速度。[編輯] 由運(yùn)動(dòng)微分方程得到的系統(tǒng)振動(dòng)方程可以寫(xiě)成如下形式。問(wèn)題歸結(jié)為求解位移函數(shù)的二階常微分方程： x 關(guān)于時(shí)間 t，將方程改寫(xiě)為如下形式： 然后求解上述方程，定義兩個(gè)新參數(shù)： Mi 上面定義的第一個(gè)參數(shù), 3 n, 稱(chēng)為系統(tǒng)的固有頻率（在無(wú)阻尼狀態(tài)下）。第二個(gè)參數(shù) Z 稱(chēng)為阻尼比。根據(jù)定義，固有頻率具有角速度的量綱，阻尼比是無(wú)量綱的參數(shù)。

微分方程轉(zhuǎn)化為： x + 2^ivn±+ 創(chuàng)①=0. 根據(jù)經(jīng)驗(yàn)，假設(shè)方程解的形式為 x= 其中參數(shù)？一般是復(fù)數(shù)。將假設(shè)解形式代入振動(dòng)微分方程，得到關(guān)于γ的特征方程： 當(dāng)72+21時(shí)，解。是一對(duì)互不相同的實(shí)根，此時(shí)系統(tǒng)的阻尼形式稱(chēng)為過(guò)阻尼。當(dāng)安裝在自動(dòng)門(mén)上的阻尼鉸鏈?zhǔn)归T(mén)的阻尼過(guò)大時(shí)，自動(dòng)關(guān)閉門(mén)需要更長(zhǎng)的時(shí)間。